Текст работы

Закон Ома для неоднородного участка цепи.
На неоднородном участке цепи на носители тока действует электростатические силы и сторонние силы . Следовательно, плотность тока в этих точках оказывается пропорциональной сумме напряжений:
(41)
Выражение (41) представляет собой закон Ома для неоднородного участка цепи в дифференциальном виде.
Перейдём к интегральной форме закона Ома. Рассмотрим неоднородный участок цепи. В следствие закона сохранения электрического заряда, сила тока в любом сечении проводника будет постоянной.
(Рисунок)

Подставим в (41) значения и . Получим выражение для элементарного участка цепи:
,
где и - проекции на элемент контура .
Умножим последнее соотношение на модуль и проинтегрируем по контуру:
.
Учитывая, что - сопротивление участка цепи 1-2, , , получим:
.
Если - способствует движению положительных зарядов в выбранном направлении, то .
Если нет, то .
Запишем последнее соотношение в виде:
(42)
(42) представляет собой закон Ома для неоднородного участка цепи в интегральной форме.
Для замкнутой цепи :
(Рисунок)
( 43)
Это закон Ома для замкнутого неоднородного у4частка цепи в интегральной форме.
Здесь , где R – внешнее сопротивление цепи,
- сопротивление источника ЭДС.