Реферат: Асинхронные машины
СОДЕРЖАНИЕ
1. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ
2. УСТРОЙСТВО АСИНХРОННЫХ ДВИГАТЕЛЕЙ
ПОЛУЧЕНИЕ ВРАЩАЮЩЕГОСЯ МАГНИТНОГО ПОТОКА
СОЗДАНИЕ ВРАЩАЮЩЕГО МОМЕНТА
ЧАСТОТА ВРАЩЕНИЯ МАГНИТНОГО ПОТОКА СТАТОРА И СКОЛЬЖЕНИЕ
ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ДИАГРАММА И КПД АСИНХРОННОГО ДВИГАТЕЛЯ
ХАРАКТЕРИСТИКИ АСИНХРОННОГО ДВИГАТЕЛЯ
ЛИТЕРАТУРА
Дата добавления на сайт: 11 апреля 2025
Реферат
Асинхронные машины
Содержание
1. Общие сведения
2. Устройство асинхронных двигателей
Получение вращающегося магнитного потока
Создание вращающего момента
Частота вращения магнитного потока статора и скольжение
Энергетическая диаграмма и КПД асинхронного двигателя
Характеристики асинхронного двигателя
Литература
1. Общие сведения
Асинхронная машина - это бесколлекторная машина переменного тока, у которой в установившемся режиме магнитное поле, участвующее в основном процессе преобразования энергии, и ротор вращаются с разными скоростями.
Наибольшее распространение получили асинхронные двигатели, причем из всех электрических двигателей они являются самыми распространенными. Преимущества асинхронного двигателя состоят в простоте устройства, изготовления и эксплуатации, а также в большой надежности и сравнительно низкой стоимости. Широкое применение находит трехфазный асинхронный двигатель. Используют также однофазный асинхронный двигатель. Трехфазные двигатели применяют во всех отраслях народного хозяйства, однофазные - в основном в схемах автоматики, для привода электроинструмента, бытовых машин и т.п.
Промышленность выпускает асинхронные двигатели на рабочее напряжение от 127 В до 10 кВ, мощностью от долей ватта до нескольких тысяч киловатт. Однофазные асинхронные двигатели имеют мощность, как правило, не превышающую 0,5 кВт. Двигатели максимальной мощности изготовляются на напряжение 6-10 кВ. При частоте 50 Гц синхронная частота вращения двигателей различного типа колеблется от 500 до 3000 об/мин.
Кроме асинхронных двигателей, преобразующих электрическую энергию переменного тока в механическую энергию, имеются асинхронные машины, выполняющие функции преобразователя частоты, регулятора напряжения и фазорегулятора.
Асинхронные машины могут работать в режиме генератора. Но асинхронные генераторы как источники электрической энергии не применяются, так как они не имеют собственного источника возбуждения магнитного потока и могут работать только параллельно с другими (синхронными) генераторами, имеющими лучшие показатели.
Асинхронные машины малой мощности используются как генераторы для измерения частоты вращения валов (тахогенераторы).
асинхронная машина генератор двигатель
2. Устройство асинхронных двигателей
Получение вращающегося магнитного потока
Рассмотрим процесс получения вращающегося магнитного потока в асинхронном двигателе с тремя фазными обмотками статора, соединенными звездой. На рисунке каждая из этих обмоток представлена в виде одного витка.
От источника питания к обмоткам подводится трехфазная система напряжения, под действием которой по обмоткам протекает трехфазная система токов:
;
;
.
На рисунке показаны условные положительные направления токов в линейных проводах и проводниках обмоток статора, а также фазных магнитных потоков, соответствующие положительным направлениям фазных токов. Видно, что фазные магнитные потоки направлены по осевым линиям обмоток статора. При синусоидальном изменении фазного тока в обмотке магнитный поток фазы также изменяется по синусоидальному закону во времени. Направление магнитного потока фазы может быть положительным или отрицательным, но поток фазы всегда направлен по осевой линии (показано на рисунке пунктиром). Такой магнитный поток называется пульсирующим.
Если представить, что токи iA, iВ и iС в обмотках совпадают по фазе, т.е. в любой момент времени равны по значению и направлению, то создаваемые ими магнитные потоки также в любой момент времени равны по значению, а по направлению в пространстве сдвинуты на угол 120°. Суммарный поток в такой магнитной цепи равен нулю.
Так как в действительности по обмоткам протекает трехфазная система токов, то очевидно, что суммарный магнитный поток не равен нулю. Для определения характера суммарного магнитного потока необходимо воспользоваться временными зависимостями изменения фазных токов. Видно, что при t=0 ток iA0=0, ток , ток . В соответствии с этим магнитный поток фазы А ФА=0, а магнитные потоки фаз В и С равны по значению: . (ФФm - максимальное значение потока фазы). Так как ток iB0 отрицателен, то магнитный поток ФB противоположен условному положительному направлению, показанному на рисунке. Ток iС0 положительный, и поток ФС совпадает с условным положительным направлением.
Токи в рядом расположенных проводниках В и Z имеют одинаковое направление и создают единый магнитный поток, направление которого определяется по правилу \"буравчика\". Этот поток замыкается через статор и ротор, охватывая проводники В и Z (рисунок а). То же относится к токам, протекающим по проводам С и Y. Из рассмотрения картины магнитных линий суммарного потока Ф видно, что при t=0 он направлен по вертикали снизу вверх, а его значение в 1,5 раза больше максимального значения фазного потока:
.
Через , равное 1/12 периода, т.е. при t1=Т/12, значения токов в обмотках iAl=iC1=+0,5IФm, iВ1=-IФm. Этим значениям токов соответствуют значения, магнитных потоков фаз: ФА=ФС=0,5ФФm, ФВ=ФФm.
На рисунке в показаны действительные направления токов в проводах обмоток и магнитных потоков фаз и магнитные линии суммарного потока Ф.
Они охватывают провода Z, В, X и A, Y, С соответственно. Из рисунка видно, что магнитные линии суммарного потока повернуты на некоторый угол по часовой стрелке. Сложение магнитных потоков (рисунок г) показывает, что суммарный поток повернулся на 30°, что составляет 1/12 оборота. Значение суммарного потока не изменилось: .
Аналогичные построения сделаны на рисунках д, е, ж, к для моментов времени t2 = Т/6 и t3 = Т/4 соответственно.
Выполненные для четырех моментов времени построения показывают, что суммарный магнитный поток, оставаясь постоянным по значению, вращается в пространстве машины с некоторой постоянной угловой скоростью. За период времени от t0=0 до t3=Т/4, т.е. за четверть периода, поток повернулся на 90° (на четверть оборота). Следовательно, за один период поток сделает один оборот.
Таким образом, суммарный магнитный поток, созданный тремя пульсирующими магнитными потоками фаз, является вращающимся. Для получения такого магнитного потока необходимо, чтобы, во-первых, фазные обмотки статора были сдвинуты в пространстве на некоторый угол, и, во-вторых, токи в фазных обмотках были сдвинуты по фазе на некоторый угол. При невыполнении хотя бы одного из этих условий суммарный поток вращающимся не будет.
При анализе построений можно прийти к выводу, что направление суммарного магнитного потока всегда совпадает с направлением магнитного потока той фазы, ток в которой в данный момент максимален.
Создание вращающего момента
Созданный обмоткой статора вращающийся с частотой п1 магнитный поток Ф1, замыкаясь через ротор, пересекает проводники обмотки ротора и индуцирует в них ЭДС (рисунок а).
Рассмотрим два проводника (1 и 2) обмотки ротора, расположенные диаметрально противоположно на осевой линии магнитного потока, вращающегося с частотой п1. Согласно правилу правой руки, ЭДС в проводнике 1 направлена \"на читателя\", а в проводнике 2 - \"от читателя\".
Проводники обмотки ротора (как короткозамкнутого, так и фазного) образуют замкнутую цепь, и под действием ЭДС по ним протекает ток ротора, направление которого показано на рисунке б. Ток ротора создает магнитный поток ротора Ф2, направление которого определяется правилом \"буравчика\". Этот магнитный поток складывается с магнитным потоком статора Ф1 и образует суммарный магнитный поток Ф (рисунок в). Суммарный магнитный поток, деформированный относительно проводника ротора, создает силу F, действующую на проводник, направление которой можно определить по правилу левой руки. Если рассматривать другие проводники обмотки ротора, то можно видеть, что на все проводники, расположенные под северным полюсом статора, действует сила F, аналогичная действующей на проводник 1, а на проводники, расположенные под южным полюсом статора, - аналогичная действующей на проводник 2. Образуется пара сил, под действием которой ротор вращается с некоторой частотой п2.
Направление вращения ротора совпадает с направлением вращения магнитного потока статора. Но частота вращения п2 в режиме двигателя меньше п1. Если представить, что п2=n1 то проводники ротора не будут пересекаться вращающимся магнитным потоком, в них не будет индуцироваться ЭДС, по ним не потечет ток, не будет магнитного потока ротора, а следовательно, сила F, действующая на проводники обмотки ротора, будет равна нулю. В таких условиях ротор сможет вращаться только по инерции. Но так как в реальном двигателе всегда имеются силы трения в подшипниках, трения вращающегося ротора о воздух, то ротор начнет тормозиться, т.е. получим п20). С увеличением Р2 частота вращения n2 несколько уменьшается, а скольжение - увеличивается.
Тормозной момент на валу двигателя М2=P2/ (2πп2). Так как с увеличением Р2 частота вращения ротора n2 несколько уменьшается, то зависимость М (Р2) несколько отклоняется от линейной. Электромагнитный вращающий момент М больше момента нагрузки М2 на значение момента холостого хода М0.
Ток статора I1 определяется по формуле и имеет две составляющие: постоянную I0 и переменную I2, зависящую от нагрузки. При холостом ходе можно считать I2=0 и I1=I0, т.е. ток статора равен току холостого хода, значение которого у асинхронных двигателей достигает 40-60% от номинального значения I1ном. При увеличении мощности Р2 увеличиваются ток I2’ и ток I1.
Так как при холостом ходе I1=I0 и его основной составляющей является намагничивающая, совпадающая по фазе с магнитным потоком, коэффициент мощности cosφ10 асинхронных двигателей очень мал (0,15-0,2). С увеличением нагрузки ток статора все в большей степени определяется активной составляющей тока ротора и cosφ1 увеличивается.
Характеристика η (Р2) имеет вид, типичный для электрических машин. Сначала КПД резко увеличивается начиная от нуля, а затем меняется мало.
Литература
1.Физика. 11 класс: Учебник для школ и классов с углубленным изучением физики; Под ред.А. А. Пинского, М-во образования РФ. - М.: Просвещение, 2003. - 432 с. - Заключ.: с.416. - Предметно-именной указ.: с.427-4
2.Англо-русский словарь по электротехнике и электроэнергетике: С указателем русских терминов: Около 45 000 терминов. - М.: РУССО, 2003. - 616 с.
.Электрические машины: Учебник для студентов учреждений среднего профессионального образования, обучающихся по спец. \"Электротехника\"; Рец. Е.П. Рудобаба, М-во образования РФ. - М.: Высшая школа, 2003. - 470 с. - Библиогр.: с.456. - Предметный указ.: с.457-462
.Электротехника: Основные положения, примеры и задачи: Учебное пособие для студентов вузов по дисциплине \"Электротехника\". - СПб.: Лань, 2002. - 192 с. - Библиогр.: с.188
.Электротехника: Учебное пособие для студентов физических и индустриально-педагогических факультетов педагогических институтов и университетов; Аблин А.Н., Ушаков М.А., Фестинатов Г.С., Хотунцев Ю. Л.; Под ред. Ю.Л. Хотунцева. - М.: Агар, 2002. - 432 с.
.Основы теории цепей: учебное пособие для студентов, бакалавров и аспирантов вузов (ун-тов связи), инженерно-технических работников; рец.: И.Н. Добротворский и др., УМО вузов России по. - М.: РадиоСофт, 2002. - 288 с. - Заключ.: с.280. - Предметный указ.: с.281-283
.Метрология, стандартизация и технические измерения: Лабораторный практикум для студентов специальностей 110300, 110500, 110700 и 330200; А.М. Беленький и др.; Каф. теплофизики и экологии металлургического производства МИСиС. - М.: МИСиС, 2001. - 89 с. - Библиогр. в конце лаб. работ.